শব্দচাপ

শব্দ এক প্রকারের শক্তি যা তরঙ্গের আকারে সঞ্চারিত হয়। কোনো মাধ্যমের মধ্য দিয়ে শব্দতরঙ্গ প্রবাহিত হলে শব্দচাপ সৃষ্টি হয়। শব্দ তরঙ্গ তার চতুর্পাশ্বের গড় বা সমতূল্য বায়ুমণ্ডলীয় চাপ থেকে যে স্থানীয় চাপ বিচ্যুতি ঘটায় তাকে শব্দচাপ বলা যায়। আরও সুস্পষ্টভাবে বলা যায়, শব্দ সঞ্চালনকালে মাধ্যমের কোন নির্দিষ্ট বিন্দুতে শব্দ তরঙ্গ উপস্থিত থাকাকালীন সময়ে তাৎক্ষণিকভাবে এটি যে চাপ তৈরি করে সেই চাপ এবং শব্দ তরঙ্গটিকে ঘিরে থাকা বায়ুমণ্ডলীয় চাপের মধ্যে যে পার্থক্য পাওয়া যায় তাই শব্দচাপ। বায়ুতে সৃষ্ট শব্দচাপ পরিমাপে মাইক্রোফোন এবং একই উদ্দেশ্যে পানির ক্ষেত্রে হাইড্রোফোন ব্যবহার যেতে পারে। শব্দচাপের এসআই একক হলো প্যাস্কেল (Pa)। অন্যান্য এককের মধ্যে আছে N/m², dyn/cm² এবং বার। অপরদিকে শব্দের তীব্রতা লেভেল এবং শব্দচাপ লেভেল পরিমাপ করা হয় ডেসিবেল এককে।

শব্দ পরিমাপ
বৈশিষ্ট্য	প্রতীক
শব্দের চাপ	p, SPL,LPA
কণার বেগ	v, SVL
কণার সরণ	δ
শব্দের তীব্রতা	I, SIL
শব্দের ক্ষমতা	P, SWL, LWA
শব্দের শক্তি	W
শব্দের শক্তি ঘনত্ব	w
শব্দ এক্সপোজার	E, SEL
শব্দের প্রতিরোধ	Z
শব্দের কম্পাঙ্ক	AF
ট্রান্সমিশন ক্ষয়	TL

২০ মাইক্রো প্যাস্কেল বা ০.০০০০২ প্যাস্কেল চাপকে প্রমাণ শব্দচাপ ধরা হয়। ২০ মাইক্রো প্যাস্কেল চাপে শব্দের তীব্রতা লেভেল এবং শব্দচাপ লেভেল হলো শূন্য ডেসিবেল। মানুষ যখন স্বাভাবিকভাবে কথা বলে তখন সৃষ্ট শব্দচাপের পরিমাণ প্রায় ০.০১ প্যাস্কেল হয় যার তীব্রতা লেভেল হলো ৫৪ ডেসিবেল।

গাণিতিক সংজ্ঞা

শব্দ চাপের চিত্র:

1. শব্দহীনতা;
2. শ্রবণযোগ্য শব্দ;
3. বায়ুমণ্ডলীয় চাপ;
4. শব্দের চাপ

স্থানীয় পরিপার্শ্বিক চাপ তথা "স্থির চাপ"যুক্ত সঞ্চালন মাধ্যম দিয়ে শব্দ তরঙ্গের সঞ্চালনের কারণে মাধ্যমটিতে একটি বিচ্যুতির সৃষ্টি হয়। এই বিচ্যুতিই শব্দ চাপ যা এক প্রকার "গতীয় চাপ"।

শব্দচাপ p কে নিম্নোক্তভাবে সংজ্ঞায়িত করা হয় :

$p_{\text{total}}=p_{\text{stat}}+p$

যেখানে

p_total হলো মোট চাপ এবং

p_stat হলো স্থির চাপ।

শব্দ বিজ্ঞান সম্পর্কিত বিভিন্ন রাশির পরিমাপ

শব্দের তীব্রতা

মূল নিবন্ধ: শব্দের তীব্রতা

একটি শব্দ তরঙ্গের ক্ষেত্রে শব্দচাপের পরিপূরক চলক হলো কণার বেগ। উভয়ে একত্রে শব্দ তরঙ্গের তীব্রতা নির্ধারণ করে।

শব্দের তীব্রতা I কে নিম্নোক্তভাবে সংজ্ঞায়িত করা হয়:

$\mathbf {I} =p\mathbf {v}$

যেখানে

p হলো শব্দচাপ এবং

v হলো কণার বেগ।

শব্দের তীব্রতা পরিমাপের এসআই একক হচ্ছে W·m⁻²

শব্দের প্রতিরোধ

মূল নিবন্ধ: শব্দের প্রতিরোধ

শব্দের প্রতিরোধ বা শাব্দিক প্রতিরোধ Z কে Pa·m⁻³·s এসআই এককে পরিমাপ করা হয় এবং একে নিম্নোক্তভাবে সংজ্ঞায়িত করা হয়:

$Z(s)={\frac {{\hat {p}}(s)}{{\hat {Q}}(s)}}$

যেখানে

${\hat {p}}(s)$ হলো শব্দচাপের ল্যাপ্লাস রূপান্তর এবং

${\hat {Q}}(s)$ হলো শব্দের আয়তন প্রবাহ হারের ল্যাপ্লাস রূপান্তর।

আবার নির্দিষ্ট শাব্দিক প্রতিরোধ z কে Pa·m⁻¹·s এসআই এককে পরিমাপ করা হয় এবং একে সংজ্ঞা নির্ধারণ করা হয় নিম্নরূপে:

$z(s)={\frac {{\hat {p}}(s)}{{\hat {v}}(s)}}$

যেখানে

${\hat {p}}(s)$ হলো শব্দচাপের ল্যাপ্লাস রূপান্তর এবং

${\hat {v}}(s)$ হলো কণার বেগের ল্যাপ্লাস রূপান্তর।

কণার সরণ

মূল নিবন্ধ: কণার সরণ

একটি চলমান সাইন তরঙ্গের ক্ষেত্রে কণার সরণ হলো:

$\delta (\mathbf {r} ,t)=\delta _{\text{m}}\cos(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t+\varphi _{\delta ,0})$

যেখানে

$\delta _{\text{m}}$ হলো কণার সরণের বিস্তার,

$\varphi _{\delta ,0}$ হলো কণার সরণের দশা পরিবর্তন,

k হলো কৌণিক তরঙ্গভেক্টর এবং

ω হলো কৌণিক কম্পাঙ্ক।

শব্দ তরঙ্গ x যে দিকে ছড়িয়ে পড়ে সেই দিক বরাবর কণার বেগ এবং শব্দচাপ উপরের সমীকরণ অনুসারে নিম্নরূপ হবে—

$v(\mathbf {r} ,t)={\frac {\partial \delta }{\partial t}}(\mathbf {r} ,t)=\omega \delta _{\text{m}}\cos \left(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t+\varphi _{\delta ,0}+{\frac {\pi }{2}}\right)=v_{\text{m}}\cos(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t+\varphi _{v,0})$ এবং

$p(\mathbf {r} ,t)=-\rho c^{2}{\frac {\partial \delta }{\partial x}}(\mathbf {r} ,t)=\rho c^{2}k_{x}\delta _{\text{m}}\cos \left(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t+\varphi _{\delta ,0}+{\frac {\pi }{2}}\right)=p_{\text{m}}\cos(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t+\varphi _{p,0}),$

যেখানে

v_m হলো কণার বেগের বিস্তার,

$\varphi _{v,0}$ হলো কণার বেগের দশা পরিবর্তন,

p_m হলো শব্দচাপের বিস্তার এবং

$\varphi _{p,0}$ হলো শব্দচাপের দশা পরিবর্তন।

সময়ের সাপেক্ষে v এবং p এর ল্যাপ্লাস রূপান্তর নিয়ে পাই—

${\hat {v}}(\mathbf {r} ,s)=v_{\text{m}}{\frac {s\cos \varphi _{v,0}-\omega \sin \varphi _{v,0}}{s^{2}+\omega ^{2}}}$ এবং

${\hat {p}}(\mathbf {r} ,s)=p_{\text{m}}{\frac {s\cos \varphi _{p,0}-\omega \sin \varphi _{p,0}}{s^{2}+\omega ^{2}}}$

যেহেতু $\varphi _{v,0}=\varphi _{p,0}$, তাই নির্দিষ্ট নির্দিষ্ট শাব্দিক প্রতিরোধের বিস্তারকে লেখা যাবে—

$z_{\text{m}}(\mathbf {r} ,s)=|z(\mathbf {r} ,s)|=\left|{\frac {{\hat {p}}(\mathbf {r} ,s)}{{\hat {v}}(\mathbf {r} ,s)}}\right|={\frac {p_{\text{m}}}{v_{\text{m}}}}={\frac {\rho c^{2}k_{x}}{\omega }}$

ফলস্বরূপ, শব্দের বেগের বিস্তার এবং শব্দের চাপের বিস্তারের সাথে কণার সরণের বিস্তারের যে সম্পর্ক বিদ্যমান ত নিম্নরূপ হবে:

$\delta _{\text{m}}={\frac {v_{\text{m}}}{\omega }}$ এবং

$\delta _{\text{m}}={\frac {p_{\text{m}}}{\omega z_{\text{m}}(\mathbf {r} ,s)}}$

বিপরীত-আনুপাতিক বিধি

আরও তথ্যের জন্য দেখুন: বিপরীত-বর্গীয় বিধি

কোন শব্দ উৎসের দ্বারা সৃষ্ট শব্দচাপের পরিমাপের ক্ষেত্রে বস্তু থেকে উৎসের দূরত্ব পরিমাপ করা জরুরী। আবার যেহেতু গোলকীয় শব্দ-তরঙ্গের শব্দচাপ গোলকের কেন্দ্র থেকে r দূরত্বে 1/r হারে হ্রাস পায় (এটি কিন্তু শব্দের তীব্রতার 1/r² এর মতো নয়) তাই শব্দচাপ দূরত্বের ব্যাস্তানুপাতিক হবে।

$p(r)\propto {\frac {1}{r}}$

এই সম্পর্কটি হচ্ছে একটি বিপরীত-আনুপাতিক বিধি।

যদি গোলকের কেন্দ্র থেকে r₁ শব্দচাপ p₁ পাওয়া যায় তবে r₂ দূরত্বে নির্ণীত শব্দচাপ p₂ কে নিম্নোক্তভাবে গণনা করা যেতে পারে—

$p_{2}={\frac {r_{1}}{r_{2}}}\,p_{1}$

শব্দচাপের বিপরীত-আনুপাতিক বিধিটি শব্দের তীব্রতার নিম্নোক্ত বিপরীত-বর্গীয় বিধিটি থেকে এসেছে:

$I(r)\propto {\frac {1}{r^{2}}}.$

প্রকৃতপক্ষে,

$I(r)=p(r)v(r)=p(r)\left[p*z^{-1}\right](r)\propto p^{2}(r)$

যেখানে

$*$ হলো কনভলিউশন অপারেটর,

z⁻¹ হলো নির্দিষ্ট শাব্দিক প্রতিরোধের "কনভলিউশন ইনভার্স" বা "বিপরীত কনভলিউশন"।

সুতরাং বিপরীত-আনুপাতিক বিধিটি হবে:

$p(r)\propto {\frac {1}{r}}$

গোলকের কেন্দ্র থেকে দিক ভেদে শব্দের চাপও ভিন্ন হতে পারে, তাই পরিস্থিতির উপর নির্ভর করে শব্দের চাপকে বিভিন্ন কোণে পরিমাপের প্রয়োজন হতে পারে। দিক ভেদে গোলকীয় শব্দ তরঙ্গের স্তরের পরিবর্তন ঘটে এরূপ ঘটনার সুস্পষ্ট একটি উদাহরণ হিসেবে বুলহর্ন বা মেগাফোনের কথা বলা যায়।

শব্দচাপ স্তর বা লেভেল

শব্দচাপ স্তর বা শব্দচাপ লেভেল হলো একটি প্রমাণ মানের সাপেক্ষে শব্দের কার্যকর চাপের একটি লগভিত্তিক পরিমাপ।

শব্দচাপ লেভেল L_p কে dB এককে পরিমাপ করা হয় এবং একে সংজ্ঞায়িত করা নিম্নোক্তভাবে:

$L_{p}=\ln \left({\frac {p}{p_{0}}}\right)~{\text{Np}}=2\log _{10}\left({\frac {p}{p_{0}}}\right)~{\text{B}}=20\log _{10}\left({\frac {p}{p_{0}}}\right)~{\text{dB}}$

যেখানে

p হলো বর্গমূল গড় বর্গ শব্দচাপ,

p₀ হলো প্রমাণ শব্দচাপ,

Np হল নেপার যা অনুপাতযুক্ত রাশির একটি লগভিত্তিক একক,

B হল বেল যা শব্দের তীব্রতার একটি লগভিত্তিক একক যেখানে 1 B = (+২/১ ln 10) Np এবং

dB হল ডেসিবেল যা শব্দের তীব্রতার অন্য আরেকটি লগভিত্তিক একক যেখানে 1 dB = (+২০/১ ln 10) Np।

সাধারণত p₀ = 20 μPa বায়ুমণ্ডলীয় চাপকে প্রমাণ শব্দচাপ হিসেবে ব্যবহার করা হয়। এই পরিমাণ চাপকে সাধারণত মানুষের শ্রাব্যতার নিম্নসীমা হিসেবে গণ্য করা হয় (মোটামুটিভাবে যা ৩ মিটার দূরত্বে উড়ন্ত মশার শব্দের সাথে তুলনীয়)। এই প্রমাণ বা রেফারেন্স ব্যবহার করলে শব্দচাপ লেভেলের যথাযথ অঙ্কপাতন হবে L_{p/(20 μPa)} অথবা L_p (re 20 μPa)। কিন্তু প্রতীকের শেষ অতিরিক্ত বর্ণগুচ্ছ যুক্ত dB SPL, dB(SPL), dBSPL অথবা dB_SPL অঙ্কপাতনগুলোও ব্যাপকভাবে ব্যবহার করা হয় যদিও এককের আন্তর্জাতিক পদ্ধতি কর্তৃক সেগুলো স্বীকৃত নয়।

শব্দের স্তর সম্পর্কিত অধিকাংশ পরিমাপই এই রেফারেন্সের সাপেক্ষে করা হয় যার অর্থ 1 Pa চাপ 94 dB যুক্ত এক SPL এর সমান। অন্যান্য মাধ্যমের ক্ষেত্রে (যেমন: পানির তলদেশে) 1 μPa এর প্রমাণ চাপস্তর ব্যবহার করা হয়। এই রেফারেন্সগুলো ANSI S1.1-2013 কর্তৃক সংজ্ঞায়িত।

কোন পরিবেশের শব্দ লেভেলের পরিমাপে মূলত শব্দের স্তর পরিমাপক যন্ত্র ব্যহার করা হয়। শব্দের স্তর পরিমাপক অধিকাংশ যন্ত্রই A, C এবং Z শ্রেণির ডেসিবেলে পাঠ দিয়ে থাকে এবং এদেরকে অবশ্যই IEC 61672-2013 এর মতো আন্তর্জাতিক আদর্শ মেনে চলতে হয়।

উদাহরণ

শ্রাব্যতার নিম্ন সীমাকে শূন্য ডেসিবেলের শব্দচাপ লেভেল (SPL of 0 dB) হিসেবে সংজ্ঞায়িত করা হলেও শ্রাব্যতার ঊর্ধ্ব সীমার পরিষ্কার কোন সংজ্ঞা নেই। 1 atm (194 dB পীক অথবা 191 dB শব্দচাপ লেভেল) যদি সর্বোচ্চ চাপ পরিবর্তন হয় তাহলে পৃথিবীর বায়ুমণ্ডলে একটি অবিকৃত শব্দ শোনা যেতে পারে (এটা তখনই হবে কেবল যদি বায়ুর তাপগতীয় ধর্মকে অগ্রাহ্য করা হয়। কিন্তু বাস্তবে 150 dB এর পর থেকে শব্দ তরঙ্গ ক্রমাগতভাবে অরৈখিক হয়ে পড়ে)। অধিকন্তু এই পরিমাণ চাপে অন্যান্য বায়ুমণ্ডলে অথবা পানির তলদেশ কিংবা মাটির ভিতরের মতো অন্য কোন মাধ্যমে সর্ব বৃহৎ শব্দ তরঙ্গেরও দেখা পাওয়া যেতে পারে।

মানুষ শুনতে পায় এমন পাল্লার মধ্যে শব্দোচ্চতার বিভিন্ন স্তরে শব্দচাপ বনাম শব্দের কম্পাঙ্কের লেখকে সম-শব্দোচ্চতার সমোন্নতি রেখাগুলোর মাধ্যমে দেখানো হয়েছে।

শব্দচাপের পরিবর্তন ঘটলে কান তা শনাক্ত করে। বর্ণালির প্রতি সংবেদনশীলতা তথা বিভিন্ন কম্পাঙ্কের প্রতি সংবেদনশীলতা হলো কম্পাঙ্ক বনাম বিস্তারের সাথে জড়িত একটি ধর্ম। আলোর প্রতি মানুষের এই সংবেদনশীলতা থাকলেও শ্রাব্যতার ক্ষেত্রে সেরূপ সমতলীয় সংবেদনশীলতা নেই। মানুষের শ্রাব্যতার সীমা 20 থেকে 20,000 Hz হলেও তারা সর্বনিম্ন এবং সর্বোচ্চ কম্পাঙ্কের শব্দ শুনে না। তারা বরং 3,000 থেকে 4,000 Hz এর মধ্যকার শব্দ শুনে থাকে (সম-শব্দোচ্চতার সমোন্নতি রেখার লেখচিত্রে যেমনটা দেখানো হয়েছে)। শব্দের কম্পাঙ্কের প্রতি মানুষের সংবেদনশীলতা শব্দ তরঙ্গের বিস্তারের সাথে পরিবর্তিত হওয়ায় শব্দচাপের পরিমাপের নিমিত্তে A, B এবং C এই তিনটি মাপদণ্ডের প্রতিষ্ঠা করা হয়েছে। 55 dB পর্যন্ত শব্দচাপ লেভেলের ক্ষেত্রে A শ্রেণি, 55 dB থেকে 85 dB এর মধ্যবর্তী শব্দচাপ লেভেলের ক্ষেত্রে B শ্রেণি প্রযোজ্য আর C মাপদণ্ড হলো 85 dB এর উপরের ক্ষেত্রে।

শব্দের বিভিন্ন পরিমাপের মধ্যে পার্থক্য বোঝাতে প্রতীকের সাথে একটি প্রত্যয় ব্যবহার করা হয়। যথা: A-চিহ্নিত শব্দচাপ লেভেলকে dB_A বা L_A আকারে লেখা হয়, B-মাপদণ্ডের শব্দচাপ লেভেলকে dB_B or L_B এবং C-মাপদণ্ডের ক্ষেত্রে লেখা হয় dB_C অথবা L_C। অচিহ্নিত শব্দচাপ লেভেলকে "রৈখিক শব্দচাপ লেভেল" বলা হয়, একে সচরাচর dB_L আকারে লেখা হয় অথবা শুধু L লেখা হয়। শব্দ পরিমাপক কিছু যন্ত্রে শব্দচাপ লেভেল (SPL) টার্মটি নির্দেশে "Z" বর্ণটি ব্যবহার করা হয়।

দূরত্ব

বিপরীত বর্গীয় বিধি অনুসারে দূরত্ব দ্বিগুণ হলে পরিমাপ্য রাশির মান চার ভাগের এক ভাগ হয়ে যায়। বিপরীত বর্গীয় বিধিটির এই সহজাত প্রভাবের কারণে শব্দচাপ লেভেলের ক্ষেত্রে মাইক্রোফোন থেকে শব্দের উৎসের দূরত্বকে সচরাচর অপ্রয়োজনীয় ধরে বর্জন করা হয়। নেপথ্যের কোলাহলকে চারপাশের পরিবেশের অধীনে পরিমাপের ক্ষেত্রে দূরত্ব উল্লেখের প্রয়োজন হয় না, কারণ সেখানে কোন একক উৎস থাকে না। কিন্তু নির্দিষ্ট একটি যন্ত্রাংশের বা অন্য কোন কিছুর কোলাহলের লেভেল (noise level) পরিমাপ করতে গেলে সেখানে অবশ্যই দূরত্বের উল্লেখ করা উচিৎ। উৎস থেকে (1 m) মিটার দূরত্বকে সচরাচর আদর্শ দূরত্ব ধরা হয়। আবদ্ধ ঘরে শব্দের বারবার প্রতিধ্বনির কারণে বাজে প্রভাবের সৃষ্টি হয়। সেক্ষেত্রে প্রতিধ্বনি মুক্ত চেম্বারে শব্দ সংক্রান্ত কোন পরিমাপ চালানো হলে তাকে মুক্ত পরিবেশে পরিমাপের সাথে তুলনা করা যায়।

বিপরীত আনুপাতিক বিধি অনুসারে, r₁ দূরত্বে শব্দ লেভেল L_p1 পরিমাপ করা হলে r₂ দূরত্বে শব্দ লেভেল L_p2 হবে—

$L_{p_{2}}=L_{p_{1}}+20\log _{10}\left({\frac {r_{1}}{r_{2}}}\right)~{\text{dB}}$

একাধিক উৎস

পরস্পরের অ-সদৃশ (incoherent) n সংখ্যক বিকিরণ উৎসের শব্দচাপ লেভেলের সমষ্টির সূত্রটি হলো:

$L_{\Sigma }=10\log _{10}\left({\frac {p_{1}^{2}+p_{2}^{2}+\ldots +p_{n}^{2}}{p_{0}^{2}}}\right)~{\text{dB}}=10\log _{10}\left[\left({\frac {p_{1}}{p_{0}}}\right)^{2}+\left({\frac {p_{2}}{p_{0}}}\right)^{2}+\ldots +\left({\frac {p_{n}}{p_{0}}}\right)^{2}\right]~{\text{dB}}$

এই সমীকরণে $\left({\frac {p_{i}}{p_{0}}}\right)^{2}=10^{\frac {L_{i}}{10~{\text{dB}}}},\quad i=1,2,\ldots ,n$ সূত্রগুলো প্রতিস্থাপন করলে শব্দচাপ লেভেলের সমষ্টি হবে—

$L_{\Sigma }=10\log _{10}\left(10^{\frac {L_{1}}{10~{\text{dB}}}}+10^{\frac {L_{2}}{10~{\text{dB}}}}+\ldots +10^{\frac {L_{n}}{10~{\text{dB}}}}\right)~{\text{dB}}$

শব্দচাপের কিছু উদাহরণ

আংশিক অনুদিত, অনুবাদ প্রয়োজন

বায়ুতে কিছু শব্দ তরঙ্গের শব্দচাপের উদাহরণ

শব্দের উৎস	দূরত্ব	শব্দচাপ স্তর বা লেভেল
		(Pa)	(dBSPL)
শক তরঙ্গ (distorted sound waves > 1 atm; waveform valleys are clipped at zero pressure)		>1.01×105	>191
Simple open-ended thermoacoustic device		1.26×104	176
1883 eruption of Krakatoa	165 km		172
.30-06 rifle being fired	1 m to shooter's side	7.09×103	171
Firecracker	0.5 m	7.09×103	171
Stun grenade	Ambient	1.60×103 ...8.00×103	158–172
৯-ইঞ্চি (২৩ সেমি) party balloon inflated to rupture	0 m	4.92×103	168
৯-ইঞ্চি (২৩ সেমি) diameter balloon crushed to rupture	0 m	1.79×103	159
৯-ইঞ্চি (২৩ সেমি) party balloon inflated to rupture	0.5 m	1.42×103	157
৯-ইঞ্চি (২৩ সেমি) diameter balloon popped with a pin	0 m	1.13×103	155
LRAD 1000Xi Long Range Acoustic Device	1 m	8.93×102	153
৯-ইঞ্চি (২৩ সেমি) party balloon inflated to rupture	1 m	731	151
Jet engine	1 m	632	150
৯-ইঞ্চি (২৩ সেমি) diameter balloon crushed to rupture	0.95 m	448	147
৯-ইঞ্চি (২৩ সেমি) diameter balloon popped with a pin	1 m	282.5	143
Loudest human voice	1 inch	110	135
Trumpet	0.5 m	63.2	130
Vuvuzela horn	1 m	20.0	120
Threshold of pain	At ear	20–200	120–140
Risk of instantaneous noise-induced hearing loss	At ear	20.0	120
Jet engine	100–30 m	6.32–200	110–140
Two-stroke chainsaw	1 m	6.32	110
Jackhammer	1 m	2.00	100
Traffic on a busy roadway	10 m	0.20–0.63	80–90
Hearing damage (over long-term exposure, need not be continuous)	At ear	0.36	85
Passenger car	10 m	0.02–0.20	60–80
EPA-identified maximum to protect against hearing loss and other disruptive effects from noise, such as sleep disturbance, stress, learning detriment, etc.	Ambient	0.06	70
TV (set at home level)	1 m	0.02	60
Normal conversation	1 m	2×10−3–0.02	40–60
Very calm room	Ambient	2.00×10−4 ...6.32×10−4	20–30
Light leaf rustling, calm breathing	Ambient	6.32×10−5	10
Auditory threshold at 1 kHz	At ear	2.00×10−5	0
Anechoic chamber, Orfield Labs, A-weighted	Ambient	6.80×10−6	−9.4
Anechoic chamber, University of Salford, A-weighted	Ambient	4.80×10−6	−12.4
Anechoic chamber, Microsoft, A-weighted	Ambient	1.90×10−6	−20.35

তথ্যসূত্র

General

• Beranek, Leo L., Acoustics (1993), Acoustical Society of America, আইএসবিএন ০-৮৮৩১৮-৪৯৪-X.
• Daniel R. Raichel, The Science and Applications of Acoustics (2006), Springer New York, আইএসবিএন ১৪৪১৯২০৮০৩.

বহিঃসংযোগ

• উইকিমিডিয়া কমন্সে শব্দচাপ সম্পর্কিত মিডিয়া দেখুন।

• Sound Pressure and Sound Power, Effect and Cause
• Conversion of Sound Pressure to Sound Pressure Level and Vice Versa
• Table of Sound Levels, Corresponding Sound Pressure and Sound Intensity
• Ohm's Law as Acoustic Equivalent, Calculations
• Relationships of Acoustic Quantities Associated with a Plane Progressive Acoustic Sound Wave
• Sound Pressure and Sound Power, Two Commonly Confused Characteristics of Sound ওয়েব্যাক মেশিনে আর্কাইভকৃত ২৯ সেপ্টেম্বর ২০১১ তারিখে
• How Many Decibels Is Twice as Loud? Sound Level Change and the Respective Factor of Sound Pressure or Sound Intensity
• Decibel (Loudness) Comparison Chart