প্রমিত মডেল

হ্রস্বণিকা উৎকৃষ্টাকৃতি আধুনিক হ্রস্বণিকা পদার্থবিজ্ঞানের এমন একটি পরিপূর্ণ তত্ত্ব যার মাধ্যমে তড়িচ্চুম্বকীয়, দুর্বল এবং সবল কেন্দ্রীন মিথস্ক্রিয়াগুলো ব্যাখ্যা করা যায়। উল্লেখ্য এখন পর্যন্ত জানা অতিপারমাণবিক কণাসমূহের গতিবিধি এই এই বলগুলো দ্বারাই নির্ধারিত হয়। বিংশ শতকের মধ্যভাগ থেকে শুরু করে শেষ পর্যন্ত এই তত্ত্বের অগ্রগতি ঘটেছে। ১৯৭০-এর দশকে কোয়ার্কের পরীক্ষণমূলক প্রমাণ পাওয়া পর এটি পূর্ণ হয়েছিল বলা যায়। এরপর আবার বোটম কোয়ার্ক (১৯৭৭), টপ কোয়ার্ক (১৯৯৫) এবং টাউ নিউট্রিনো (২০০০) আবিষ্কার প্রমিত মডেলকে আরও প্রশ্নাতীত গ্রহণযোগ্যতা এনে দিয়েছে।

কণাসমূহসম্পাদনা

ফার্মিয়নসম্পাদনা

ফার্মিয়নসমূহের সংগঠন
	আধান	প্রথম প্রজন্ম		দ্বিতীয় প্রজন্ম		তৃতীয় প্রজন্ম
কোয়ার্কসমূহ	${}_{+{\frac {2}{3}}}$	আপ	$u$	চার্ম	$c$	টপ	$t$
কোয়ার্কসমূহ	${}_{-{\frac {1}{3}}}$	ডাউন	$d$	স্ট্রেঞ্জ	$s$	বোটম	$b$
লেপ্টনসমূহ	${}_{-1}$	ইলেকট্রন	$e^{-}$	মিউয়ন	$\mu ^{-}$	টাউ	$\tau ^{-}$
লেপ্টনসমূহ	${}_{0}$	ইলেকট্রন নিউট্রিনো	$\nu _{e}$	মিউয়ন নিউট্রিনো	$\nu _{\mu }$	টাউ নিউট্রিনো	$\nu _{\tau }$

তাত্ত্বিক দিকসম্পাদনা

প্রমিত মডেল ফার্মিয়নসমূহের তালিকাসম্পাদনা

এই টেবিলটি পার্টিকল ডাটা গ্রুপের সংগৃহীত তথ্যের অংশের ওপর ভিত্তি করে বানানো হয়েছে।^[১]

**প্রমিত মডেলে বাম দিকস্থ ফার্মিয়ন**
প্রজন্ম ১
ফার্মিয়ন (বাম দিকস্থ)	প্রতীক	বৈদ্যুতিক আধান	Weak isospin	Weak hypercharge	কালার চার্জ ^{[lhf ১]}	ভর^{[lhf ২]}
ইলেকট্রন	$e^{-}\,$	$-1\,$	$-1/2\,$	$-1\,$	$\mathbf {1} \,$	511 keV
পজিট্রন	$e^{+}\,$	$+1\,$	$0\,$	$+2\,$	$\mathbf {1} \,$	511 keV
Electron neutrino	$\nu _{e}\,$	$0\,$	$+1/2\,$	$-1\,$	$\mathbf {1} \,$	< 0.28 eV^{[lhf ৩]}^{[lhf ৪]}
Electron antineutrino	${\bar {\nu }}_{e}\,$	$0\,$	$0\,$	$0\,$	$\mathbf {1} \,$	< 0.28 eV^{[lhf ৩]}^{[lhf ৪]}
Up quark	$u\,$	$+2/3\,$	$+1/2\,$	$+1/3\,$	$\mathbf {3} \,$	~ 3 MeV^{[lhf ৫]}
Up antiquark	${\bar {u}}\,$	$-2/3\,$	$0\,$	$-4/3\,$	$\mathbf {\bar {3}} \,$	~ 3 MeV^{[lhf ৫]}
Down quark	$d\,$	$-1/3\,$	$-1/2\,$	$+1/3\,$	$\mathbf {3} \,$	~ 6 MeV^{[lhf ৫]}
Down antiquark	${\bar {d}}\,$	$+1/3\,$	$0\,$	$+2/3\,$	$\mathbf {\bar {3}} \,$	~ 6 MeV^{[lhf ৫]}

প্রজন্ম ২
ফার্মিয়ন (বাম দিকস্থ)	প্রতীক	বৈদ্যুতিক আধান	Weak isospin	Weak hypercharge	কালার চার্জ ^{[lhf ১]}	ভর ^{[lhf ২]}
মিউওন	$\mu ^{-}\,$	$-1\,$	$-1/2\,$	$-1\,$	$\mathbf {1} \,$	106 MeV
Antimuon	$\mu ^{+}\,$	$+1\,$	$0\,$	$+2\,$	$\mathbf {1} \,$	106 MeV
Muon neutrino	$\nu _{\mu }\,$	$0\,$	$+1/2\,$	$-1\,$	$\mathbf {1} \,$	< 0.28 eV^{[lhf ৩]}^{[lhf ৪]}
Muon antineutrino	${\bar {\nu }}_{\mu }\,$	$0\,$	$0\,$	$0\,$	$\mathbf {1} \,$	< 0.28 eV^{[lhf ৩]}^{[lhf ৪]}
Charm quark	$c\,$	$+2/3\,$	$+1/2\,$	$+1/3\,$	$\mathbf {3} \,$	~ 1.337 GeV
Charm antiquark	${\bar {c}}\,$	$-2/3\,$	$0\,$	$-4/3\,$	$\mathbf {\bar {3}} \,$	~ 1.3 GeV
Strange quark	$s\,$	$-1/3\,$	$-1/2\,$	$+1/3\,$	$\mathbf {3} \,$	~ 100 MeV
Strange antiquark	${\bar {s}}\,$	$+1/3\,$	$0\,$	$+2/3\,$	$\mathbf {\bar {3}} \,$	~ 100 MeV

প্রজন্ম ৩
ফার্মিয়ন (বাম দিকস্থ)	প্রতীক	বৈদ্যুতিক আধান	Weak isospin	Weak hypercharge	কালার চার্জ^{[lhf ১]}	ভর^{[lhf ২]}
Tau	$\tau ^{-}\,$	$-1\,$	$-1/2\,$	$-1\,$	$\mathbf {1} \,$	1.78 GeV
Antitau	$\tau ^{+}\,$	$+1\,$	$0\,$	$+2\,$	$\mathbf {1} \,$	1.78 GeV
Tau neutrino	$\nu _{\tau }\,$	$0\,$	$+1/2\,$	$-1\,$	$\mathbf {1} \,$	< 0.28 eV^{[lhf ৩]}^{[lhf ৪]}
Tau antineutrino	${\bar {\nu }}_{\tau }\,$	$0\,$	$0\,$	$0\,$	$\mathbf {1} \,$	< 0.28 eV^{[lhf ৩]}^{[lhf ৪]}
Top quark	$t\,$	$+2/3\,$	$+1/2\,$	$+1/3\,$	$\mathbf {3} \,$	171 GeV
Top antiquark	${\bar {t}}\,$	$-2/3\,$	$0\,$	$-4/3\,$	$\mathbf {\bar {3}} \,$	171 GeV
Bottom quark	$b\,$	$-1/3\,$	$-1/2\,$	$+1/3\,$	$\mathbf {3} \,$	~ 4.2 GeV
Bottom antiquark	${\bar {b}}\,$	$+1/3\,$	$0\,$	$+2/3\,$	$\mathbf {\bar {3}} \,$	~ 4.2 GeV
↑ ^ক ^খ ^গ These are not ordinary abelian charges, which can be added together, but are labels of group representations of Lie groups. ↑ ^ক ^খ ^গ Mass is really a coupling between a left-handed fermion and a right-handed fermion. For example, the mass of an electron is really a coupling between a left-handed electron and a right-handed electron, which is the antiparticle of a left-handed positron. Also neutrinos show large mixings in their mass coupling, so it's not accurate to talk about neutrino masses in the flavor basis or to suggest a left-handed electron antineutrino. ↑ ^ক ^খ ^গ ^ঘ ^ঙ ^চ The Standard Model assumes that neutrinos are massless. However, several contemporary experiments prove that neutrinos oscillate between their flavour states, which could not happen if all were massless. It is straightforward to extend the model to fit these data but there are many possibilities, so the mass eigenstates are still open. See neutrino mass. ↑ ^ক ^খ ^গ ^ঘ ^ঙ ^চ W.-M. Yao et al. (Particle Data Group) (২০০৬)। "Review of Particle Physics: Neutrino mass, mixing, and flavor change" (PDF)। Journal of Physics G। 33: 1। arXiv:astro-ph/0601168  । ডিওআই:10.1088/0954-3899/33/1/001। বিবকোড:2006JPhG...33....1Y। ↑ ^ক ^খ ^গ ^ঘ The masses of baryons and hadrons and various cross-sections are the experimentally measured quantities. Since quarks can't be isolated because of QCD confinement, the quantity here is supposed to be the mass of the quark at the renormalization scale of the QCD scale.