|
==উৎস==
বিংশ শতাব্দিরশতাব্দীর প্রথমভাগে [[আর্নেস্ট রাদারফোর্ড]] এর পরীক্ষার মাধ্যমে এটি পরীক্ষিত যে [[পরমাণু]] মূলত ঋণাত্বকঋণাত্মক আধানযুক্ত ইলেক্ট্রন পরিবেষ্টিত ক্ষুদ্রাকার, ঘন, ধনাত্বকধনাত্মক আধানযুক্ত একটি [[পারমাণবিক নিউক্লিয়াস|নিউক্লিয়াস]]।<ref name="bohr1">{{সাময়িকী উদ্ধৃতি | লেখক=Niels Bohr | শিরোনাম=On the Constitution of Atoms and Molecules, Part I | সাময়িকী=Philosophical Magazine | বছর=1913 | খণ্ড=26 | পাতাসমূহ=1–24 | ডিওআই= 10.1080/14786441308634955| ইউআরএল=http://web.ihep.su/dbserv/compas/src/bohr13/eng.pdf | সংখ্যা নং=151}}</ref> এ পরীক্ষিত উপাত্তের উপর ভিত্তি করে রাদারফোর্ড ১৯১১ সালে ইলেকট্রনের কক্ষপথে ঘুর্নায়মানঘূর্ণায়মান পরমাণু মডেল উপস্থাপন করেন। তিনি এ মডেল কে সৌরজগতের সাথে তুলনা করেন, কিন্তু এ তুলনার কিছু ত্রুটি থেকে যায়। শাস্ত্রীয় বলবিজ্ঞানের সূত্রমতে ([[লার্মর সুত্রসূত্র]]), নিউক্লিয়াসকে প্রদক্ষিণকালে ইলেকট্রন [[তড়িৎচুম্বকীয় বিকিরণ]] করতে থাকবে আর ক্রমাগত শক্তি হারানোর কারণে ইলেকট্রন একটি সর্পিল পথে ১৬ পিকোসেকেন্ডে নিউক্লিয়াসে পতিত হবে।<ref>[http://www.physics.princeton.edu/~mcdonald/examples/orbitdecay.pdf Olsen and McDonald 2005]</ref> এটি একটি বিপ্লবীবৈপ্লবিক মডেল, কারণ এটি দেখায় যে প্রত্যেক পরমাণুই পরিবর্তনশীল।<ref>{{ওয়েব উদ্ধৃতি|ইউআরএল=http://www.ck12.org/flexbook/chapter/7512|শিরোনাম=CK12 – Chemistry Flexbook Second Edition – The Bohr Model of the Atom|প্রকাশক=|সংগ্রহের-তারিখ=30 September 2014}}</ref>
এছাড়া, যেহেতু সর্পিল পথে কেন্দ্রমুখী গমনের কারণে ভ্রমনের কক্ষপথ প্রতিনিয়ত ছোট হতে থাকে, বিকিরনেরবিকিরণের কম্পাঙ্ক প্রতিনিয়ত বাড়তে থাকবে । অর্থাৎ এটি তড়িৎচুম্বকীয় বিকিরণের কম্পাঙ্কে পরিবর্তন আনে। ১৯ শতকের শেষভাগে [[ইলেকট্রিক ডিসচার্জ]] নিয়ে আরও গবেষণায় দেখা যায় যে পরমাণু একটি নির্দিষ্ট কম্পাঙ্কের আলো বিকিরনবিকিরণ করে (যা তড়িৎচুম্বকীয় বিকিরনবিকিরণ)।
এ সকল সমস্যার সমধানেরসমাধানের জন্য ১৯১৩ সালে [[নীল্স বোর]] তার বোর-মডেল উপস্থাপন করেন। তিনি বলেন যে, ইলেকট্রনের পরিভ্রমনেরপরিভ্রমণের কতগুলো নির্দিষ্ট নিয়ম থাকবেঃ
# পরমাণুতে ইলেক্ট্রন নিউক্লিয়াসকে কেন্দ্র করে প্রদক্ষিণ করবে।
# নির্দিষ্ট কক্ষপথে অবস্থানকালে এরা স্থিতিশীল থাকবে, কোন বিকিরনবিকিরণ করবে না। বোর এদেরকে "stationary orbits" বা নিশ্চল কক্ষপথ <ref>{{সাময়িকী উদ্ধৃতি | লেখক=Niels Bohr | শিরোনাম=On the Constitution of Atoms and Molecules, Part II Systems Containing Only a Single Nucleus | সাময়িকী=Philosophical Magazine | বছর=1913 | খণ্ড=26 | পাতাসমূহ=476–502 | ইউআরএল=http://web.ihep.su/dbserv/compas/src/bohr13b/eng.pdf | ডিওআই=10.1080/14786441308634993 | সংখ্যা নং=153}}</ref>)হিসেবে আখ্যায়িত করেন এসকল কক্ষপথের নিজস্ব শক্তি বর্তমান। এদেরকে শক্তিশেল বা [[শক্তিস্তর]] বলা হয়। এসকল শক্তিস্তরে পরিভ্রমনকালেপরিভ্রমণকালে ইলেকট্রন কোন প্রকার শক্তি অর্জন বা বিকিরনবিকিরণ করে না। পরমাণুর বোর-মডেলের ভিত্তি মূলত, বিকিরনবিকিরণ সম্পর্কিত প্ল্যাঙ্কের কোয়ান্টাম তত্ব।
# এক কক্ষপথ থেকে অন্য কক্ষপথে অবস্থান পরিবর্তনকালে ইলেকট্রন নির্দিষ্ট পরিমাণ শক্তি অর্জন বা বিকিরনবিকিরণ করে যা ওই দুই কক্ষপথের শক্তির পার্থক্য “v” এর সমান। [[প্ল্যাঙ্কের সম্পর্ক]] থেকে,
<blockquote><math>\Delta{E} = E_2-E_1 = h \nu\ ,</math></blockquote> যেখানে ''h'' হল [[প্ল্যাঙ্কের ধ্রুবক]]।
কোন নির্দিষ্ট সময় “T” এর মাঝে তড়িতবিকিরনেরতড়িতবিকিরণের কম্পাঙ্কের পরিবর্তন হবে শাস্ত্রীয় বলবিদ্যা আনুসারে <blockquote><math> \nu = {1\over T}.</math></blockquote>
বোর-মডেলের তাৎপর্য এই যে, এখানে ইলেকট্রন কতগুলো কোয়ান্টাম সূত্রমতে শাস্ত্রীয় বলবিদ্যা অনুসারে নিউক্লিয়াসের চারপাশে ঘুরতে থাকে। যদিও ৩ নং সুত্র উপশক্তিস্তরের সঠিক ধারণা দিতে সক্ষম নয়, বোর ৩ নং সুত্রেরসূত্রের সাহায্যে দুই শক্তিস্তরের শক্তির পার্থক্য ব্যখ্যা করেন এবং একটি কোয়ান্টাম সুত্রেরসূত্রের অবতারনাঅবতারণা করেন যে, কৌণিক ভরবেগ “L” হবে কোন নির্দিষ্ট সংখ্যার পুর্নগুনিতক।পূর্ণগুণিতক।
:<math> L = n{h \over 2\pi} = n\hbar</math>
যেখানে ''n'' = 1, 2, 3, ... হচ্ছে [[কোয়ান্টাম সংখ্যা|প্রধান কোয়ান্টাম সংখ্যা]], এবং ''ħ'' = ''h''/2π। ''n'' এর সর্বনিম্ন মান ১;ফলে সবচে ছোট কক্ষপথের ব্যাসার্ধ হয় ০.০৫২৯ ন্যানোমিটার যা [[বোর ব্যাসার্ধ]] নামে পরিচিত। যখন একটি ইলেকট্রন এই সর্বনিম্ন কক্ষপথে অবস্থান করে, এটি নিউক্লিয়াসের কাছাকাছি আর যেতে পারে না। কৌণিক ভরবেগের কোয়ান্টাম নীতি থেকে বোর Bohr<ref name="bohr1" /> হাইড্রোজেন পরমাণু ও অন্যান্য [[বোর মডেল#পরমাণুর শেল মডেল|হাইড্রোজেন-সম]] পরমাণু ও আয়নের [[বোর মডেল#ইলেক্ট্রনের শক্তিস্তর|নির্দিষ্ট কক্ষপথের শক্তি]] নির্নয় করতে সক্ষম হন।
১৯২৪ সালে [[দে ব্রগলি]]র [[স্থিরতরঙ্গ]] তত্বতত্ত্ব মূলত, বোর প্রদত্ত সুত্রসূত্র, কৌণিক ভরবেগ, ''ħ'' এর পুর্নগুনিতকপূর্ণ গুণিতক এর পুনরায় প্রতিফলন ঘটায়ঃ ইলেক্ট্রনকে দেখানো হয় একটি তরঙ্গ হিসেবে যার সম্পুর্নসম্পূর্ণ তরঙ্গদৈরঘ্যতরঙ্গদৈর্ঘ্য তার কক্ষপথের পরিধির অভ্যন্তরে থাকবে
:<math>n \lambda = 2 \pi r.\,</math>
[[দে ব্রগলির তরঙ্গদৈর্ঘতরঙ্গদৈর্ঘ্য|দে ব্রগলির তরঙ্গদৈর্ঘ্য]], ''λ'' = ''h''/''p'' কে পরিবর্তন করলে বোরের নীতি পাওয়া যায়। ১৯১৩ সালে বোর তার নীতি কে ততকালীনতৎকালীন নিয়মের সাহায্যে প্রমাণ করলেও এর তরঙ্গের ব্যাপারে কোন ধারণা দেন নি। ১৯১৩ সালে ইলেকট্রন বা এরকম বস্তুর তরঙ্গধর্ম উত্থাপিত হয় নি।
১৯২৫ সালে [[কোয়ান্টাম বলবিদ্যা]] উপস্থাপিত হউ যেখানে কোয়ান্টাইজ্ড কক্ষপথে ইলেকট্রনের বিচরনেরবিচরণের বোর-মডেল কে ইলেকট্রনের গতিপথের [[ম্যাট্রিক্স বলবিদ্যা|আরও সঠিক]] মডেলে রুপান্তররূপান্তর করা হয়। এই নতুন তত্ব উত্থাপন করেন [[ওয়ার্নার হাইজেনবার্গ]]। আস্ট্রেলিয়ান পদার্থবিদ [[আরউইন শ্রুডিঙ্গার]] একই তত্বের [[শ্রুডিঙ্গার সমীকরন।সমীকরণ।|ভিন্ন রুপ]], তরঙ্গ তত্বতত্ত্ব স্বাধীনভাবে এবং ভিন্ন যুক্তি দিয়ে উত্থাপন করেন। তিনি দে ব্রগলির পদার্থের তরঙ্গকে ব্যবহার করে একটি ত্রি-মাত্রিক সমীকরনেরসমীকরণের সমাধান খুজছিলেনখুঁজছিলেন যা [[হাইড্রোজেন-সম পরমাণু]]র নিউক্লিয়াসের ধনাত্বকধনাত্মক আধানের প্রভাবে ঘুর্নায়মানঘূর্ণায়মান ইলেকট্রন সমুহসমূহ কে ব্যখ্যাব্যাখ্যা করে।
==ইলেকট্রনের শক্তিস্তর==
| 