ক্লাউজিউস–মসত্তি সম্পর্ক: সংশোধিত সংস্করণের মধ্যে পার্থক্য
বিষয়বস্তু বিয়োগ হয়েছে বিষয়বস্তু যোগ হয়েছে
Shakir1ahmed3 (আলোচনা | অবদান) সম্প্রসারণ, তথ্যসূত্র যোগ/সংশোধন |
|||
১ নং লাইন:
'''ক্লোসিয়াস – মোসোটি সম্পর্কটি''' পারমাণবিক মেরুকরণ α, উপাদানের সাংগঠনিক পরমাণু এবং/অথবা অণু, অথবা এর একটি সমজাতীয় মিশ্রণের পরিপ্রেক্ষিতে একটি পদার্থের ডাইইলেকট্রিক ধ্রুবককে (আপেক্ষিক ভেদনযোগ্যতা, ε <sub>r</sub>) প্রকাশ করে। এটির নামকরণ করা হয়েছে [[ওটাভিয়ানো-ফ্যাব্রিজিও মোসোটি|অটোভিয়ানো-ফ্যাব্রিজিও মোসোতি]] এবং [[রুডলফ ক্লসিয়াস|রুডলফ ক্লাউসিয়াসের]] নামে ।
সমীকরণটি একটি মাইক্রোস্কোপিক পরিমাণের (পোলারাইজিবিলিটি) এবং একটি ম্যাক্রোস্কোপিক পরিমাণ (ডাইলেট্রিক) ধ্রুবক) এর মধ্যে একটি লিঙ্ক সরবরাহ করে ; এটি গ্যাসের জন্য সবচেয়ে ভাল কাজ করে এবং তরল বা কঠিনের জন্য শুধু কাছাকাছি সত্য, বিশেষত যদি ডাইলেট্রিক ধ্রুবক বড় হয়।<ref>{{বই উদ্ধৃতি|শিরোনাম=A Dictionary of Chemistry (6 ed.)|শেষাংশ=John Daintith|প্রথমাংশ=|বছর=2008|প্রকাশক=Oxford University Press|অবস্থান=Great Clarendon Street, Oxford OX2 6D|পাতাসমূহ=128-129|আইএসবিএন=9780199204632}}</ref> এটি [[লরেন্টজ – লরেঞ্জ সমীকরণ|লরেন্টজ-লরেঞ্জ সমীকরণের]] সমতুল্য। এটাকে প্রকাশ করা যেতে পারে নিম্নরূপে:
: <math>\frac{\varepsilon_\mathrm{r} - 1}{\varepsilon_\mathrm{r} + 2} = \frac{N \alpha}{3\varepsilon_0}</math>
১২ ⟶ ১১ নং লাইন:
* <math>N</math> হলো অণুগুলির সংখ্যা ঘনত্ব (প্রতি ঘনমিটারে সংখ্যা), এবং
* <math>\alpha</math> হলো এসআই ইউনিটে আণবিক মেরুকরণযোগ্যতা (C.m<sup>2</sup>/V)
*
যদি উপাদানটি দুটি বা ততোধিক প্রজাতির সংমিশ্রণ নিয়ে গঠিত হয়, উপরের সমীকরণের ডান অংশটি প্রতিটি প্রজাতি থেকে আণবিক মেরুকরণযোগ্যতা অবদানের যোগফলকে অন্তর্ভুক্ত করে, নিম্নলিখিত আকারে ''i'' ইনডেক্স নিয়ে<ref>{{বই উদ্ধৃতি|শিরোনাম=Introduction to electromagnetic fields and waves|শেষাংশ=Corson|প্রথমাংশ=Dale R|শেষাংশ২=Lorrain|প্রথমাংশ২=Paul|তারিখ=1962|প্রকাশক=W.H. Freeman|পাতা=116|ভাষা=en|oclc=398313}}</ref>
১৮ ⟶ ১৭ নং লাইন:
: <math>\frac{\varepsilon_\mathrm{r} - 1}{\varepsilon_\mathrm{r} + 2} = \sum_i \frac{N_i \alpha_i}{3\varepsilon_0}</math>
[[সিজিএস পদ্ধতি|এককের সিজিএস পদ্ধতিতে]] ক্লসিয়াস – মোসোটি সম্পর্কটি সাধারণত আণবিক মেরুকরণযোগ্যতা আয়তন''দেখানোর জন্য পুনরায় লেখা হয়'' <math>\alpha' = \alpha/(4\pi\varepsilon_0)</math> যার একক হলো আয়তনের একক (মি <sup>3</sup> )। <ref name="Atkins"
== লরেন্টজ – লরেঞ্জ সমীকরণ ==
'''লরেন্টজ – লরেঞ্জ সমীকরণটি''' ক্লসিয়াস-মোসোটি সম্পর্কের অনুরূপ; এটি এর পোলারাইজিবলির সাথে কোনো পদার্থের [[প্রতিসরাঙ্ক|প্রতিসরাংককে]] ( ডাইলেট্রিক ধ্রুবকের বদলে) সম্পর্কিত করে। ডেনিশ গণিতবিদ এবং বিজ্ঞানী লুডভিগ লরেঞ্জ, ১৮৬৯ সালে যিনি এটি প্রকাশ করেন, এবং ডাচ পদার্থবিজ্ঞানী [[হেন্ড্রিক আন্টোন লোরেন্ৎস|হেনড্রিক লরেন্টজ]], ১৮৭৮ সালে যিনি এটি স্বাধীনভাবে আবিষ্কার করেন, এর নাম অনুসারে লরেন্টজ -লরেঞ্জ সমীকরণটির নামকরণ করা হয়েছিল এবং
লরেন্টজ – লরেঞ্জ সমীকরণের সর্বাধিক সাধারণ রূপটি (সিজিএস ইউনিটে) হলো:
৫১ ⟶ ৫০ নং লাইন:
: <math> k \approx c\frac{N_\mathrm{A} \cdot \alpha'' }{2\varepsilon _{0}}</math>
এবং, তাই [[শোষণ|অ্যাবসরবেন্স]] তদনুসারে, [[বিয়ার – ল্যামবার্ট আইন|বিয়ারের আইনটি]] লরেন্টজ-লরেঞ্জের সম্পর্ক থেকে নেওয়া যেতে পারে। <ref>{{citation|surname1=Thomas Günter Mayerhöfer, Jürgen Popp|periodical=ChemPhysChem|title=Beyond Beer's law: Revisiting the Lorentz-Lorenz equation|volume=n/a|issue=n/a|issn=1439-4235|date=2020-05-12|pages=1218–1223|language=de|doi=10.1002/cphc.202000301|pmid=32394615|pmc=7317954|doi-access=free}}</ref> তাই লঘু দ্রবণগুলিতে প্রকৃত প্রতিসরাংকের পরিবর্তন প্রায়শই রৈখিকভাবে মোলার ঘনমাত্রার উপর নির্ভর করে।<ref>{{citation|surname1=Thomas G. Mayerhöfer, Alicja Dabrowska, Andreas Schwaighofer, Bernhard Lendl, Jürgen Popp|periodical=ChemPhysChem|title=Beyond Beer's Law: Why the Index of Refraction Depends (Almost) Linearly on Concentration|volume=21|issue=8|at=pp. 707–711|issn=1439-4235|date=2020-04-20|language=de|doi=10.1002/cphc.202000018|pmid=32074389|pmc=7216834}}</ref>
== তথ্যসূত্র ==
৫৯ ⟶ ৫৮ নং লাইন:
* {{বই উদ্ধৃতি|ইউআরএল=https://spie.org/Publications/Book/228828?SSO=1|শিরোনাম=Selected papers on linear optical composite materials|শেষাংশ=Lakhtakia|প্রথমাংশ=A|বছর=1996|প্রকাশক=SPIE Optical Engineering Press|আইএসবিএন=978-0-8194-2152-4|oclc=34046175}}
* {{বই উদ্ধৃতি|শিরোনাম=Theory of Electric Polarization|শেষাংশ=Böttcher|প্রথমাংশ=C.J.F.|বছর=1973|প্রকাশক=Elsevier|
* {{বই উদ্ধৃতি|শিরোনাম=Die Mechanische Behandlung der Electricität|শেষাংশ=Clausius|প্রথমাংশ=R.|বছর=1879|প্রকাশক=Vieweg+Teubner Verlag|
* {{বই উদ্ধৃতি|শিরোনাম=[[Principles of Optics|Principles of Optics: Electromagnetic Theory of Propagation, Interference and Diffraction of Light]]|শেষাংশ=Born|প্রথমাংশ=Max|শেষাংশ২=Wolf|প্রথমাংশ২=Emil|বছর=1999|প্রকাশক=Cambridge University Press|অধ্যায়=section 2.3.3|আইএসবিএন=0-521-64222-1|oclc=40200160|সংস্করণ=7th}}
* Lorenz, Ludvig, "Experimentale og theoretiske Undersogelser over Legemernes Brydningsforhold", Vidensk Slsk. Sckrifter 8,205 (1870) https://www.biodiversitylibrary.org/item/48423#page/5/mode/1up
* {{সাময়িকী উদ্ধৃতি|ইউআরএল=https://zenodo.org/record/1423774|শিরোনাম=Ueber die Refractionsconstante|শেষাংশ=Lorenz|প্রথমাংশ=L.|বছর=1880|প্রকাশক=Wiley|পাতাসমূহ=70–103|ভাষা=de|
* {{সাময়িকী উদ্ধৃতি|ইউআরএল=https://zenodo.org/record/1423778|শিরোনাম=Ueber die Anwendung des Satzes vom Virial in der kinetischen Theorie der Gase|শেষাংশ=Lorentz|প্রথমাংশ=H. A.|বছর=1881|প্রকাশক=Wiley|পাতাসমূহ=127–136|ভাষা=de|
* O. F. Mossotti, Discussione analitica sull’influenza che l’azione di un mezzo dielettrico ha sulla distribuzione dell’elettricità alla superficie di più corpi elettrici disseminati in esso, Memorie di Mathematica e di Fisica della Società Italiana della Scienza Residente in Modena, vol. 24, p.
[[বিষয়শ্রেণী:পদার্থবিজ্ঞানের সমীকরণ]]
[[বিষয়শ্রেণী:তড়িচ্চুম্বকত্ব]]
| |||