ডায়নামো তত্ত্ব: সংশোধিত সংস্করণের মধ্যে পার্থক্য

[[ম্যাক্সওয়েলের সমীকরণসমূহ|ম্যাক্সওয়েলের সমীকরণ]] ব্যাবহার করে একইসাথে [[ও‍’মের সূত্র|ওহমের সূত্র]]<nowiki/>কে কার্ল করে যদি চৌম্বকীয় ক্ষেত্রটি বেগের ক্ষেত্র থেকে স্বাধীন বলে ধরে নেই, তবে চৌম্বকীয় ক্ষেত্র ('''B''') এর জন্য রৈখিক আইগেনভ্যালু সমীকরণ বের করা যায়। এর মাধ্যমে একটি জটিল ''[[চৌম্বকীয় রেনল্ড রাশি]]'' পাওয়া যায়, যার উপরে মান হলে চৌম্বকক্ষেত্রটি বিকশিত হতে পারে এবং যার নীচেনিচে মান হলে তা ক্ষয় হয়ে যায়।

এই তত্ত্বের প্রধান ধারণা হলো, কোন কিছুর বহিরাবরণীতে যত ছোট চৌম্বকীয় ক্ষেত্রই থাকুক না কেন, তা লরেঞ্জ বলের প্রভাবে চলমান তরলে এক প্রকার তড়িৎপ্রবাহ তৈরি করে। [[এম্পিয়ারের সূত্র|এম্পিয়ারের সূত্রা]]<nowiki/>নুযায়ী এই প্রবাহটি আবার একটি চৌম্বক ক্ষেত্র তৈরি করে। তরল গতির কারনেকারণে এই প্রবাহ এমনভাবে বাহিত হয়, যাতে চৌম্বক ক্ষেত্র শক্তিশালী হয়ে ওঠে (যতক্ষন পর্যন্ত <math>\mathbf{u}\cdot(\mathbf{J} \times \mathbf{B})</math>ঋণাত্মক থাকে<ref name="Kono20022">{{সাময়িকী উদ্ধৃতি|শেষাংশ=Kono|প্রথমাংশ=Masaru|প্রথমাংশ২=Paul H.|শেষাংশ২=Roberts|শিরোনাম=Recent geodynamo simulations and observations of the geomagnetic field|সাময়িকী=[[Reviews of Geophysics]]|বছর=2002|খণ্ড=40|সংখ্যা নং=4|পাতাসমূহ=1–53|ডিওআই=10.1029/2000RG000102|বিবকোড=2002RvGeo..40.1013K|সূত্র=harv}}</ref>)। এভাবেই একটি চৌম্বক ক্ষেত্রের "বীজ" বড় হতে থাকে, যতক্ষণ পর্যন্ত তা অচৌম্বকীয় বলের সমান হয়।

অবশ্যই [[মহাকর্ষীয় বল]] এবং [[কেন্দ্রাতীগ বল]] দুটি [[সংরক্ষণশীল]], ফলে আবদ্ধ আবর্তনের ক্ষেত্রে চলমান তরলের ওপর সামগ্রীকভাবে এদের কোন প্রভাব নেই। একম্যান সংখ্যা(উপরে উল্লেখিত) এটি হলো অবশিষ্ট দুটি বল সান্দ্রতা এবং করিওলিস বলের ভগ্নাংশ যা পৃথিবীর বহিরাংশে অত্যন্ত দূর্বল, কারন তরলের কারনেকারণে এর সান্দ্রতা খুবই কম (1.2-1.5 x10⁻² প্যাস্কেল সেকেন্ড [[:en:Pascal-second|ps]] <ref name="Wijs1998">[https://pdfs.semanticscholar.org/8072/57a2b0ecc863b2f7ae143b9f54ae4b6d10cd.pdf de Wijs, G. A., Kresse, G., Vočadlo, L., Dobson, D., Alfe, D., Gillan, M. J., & Price, G. D. (1998). The viscosity of liquid iron at the physical conditions of the Earth's core. Nature, 392(6678), 805.]</ref>)